溢出。

杂散磁场B_stray服从麦克斯韦方程组：

× B_stray =μ J

· B_stray = 0其中 J包含导体中感应的涡流电流密度 J_eddy。

正是 J_eddy在邻近区域产生了焦耳热，即热失控的根源。

同时，B_stray的存在直接改变了激光束流传播介质的有效磁导率和介电常数，根据光的电磁理论，传播方向必然偏离，导致了毫弧偏移。

Q_eddy产生的热量 T_local会改变导体的电阻率ρ，而ρ的改变又反过来影响 J_eddy =σ(T) E_induced。

同时，T的上升可能导致材料膨胀形变，改变几何构型，进而影响 B_stray的分布。这是一个正反馈的死循环！方程组变成了：

J_eddy = f(×B_stray，σ(T_local))

T_local/t∝|J_eddy|/ρ(T_local)+……B_stray = g

磁漏 B_stray与精密光路/流体路径的相对位置至关重要。

一个微小的缝隙或一个尖锐的凸角，都可能导致 B_stray被局部放大，几何参数本身也需要成为动态优化变量，而不再是固定约束。

想到这里，洛珞突然回想起【剧本游戏】里那些平滑如流水般集成系统。

他猛地意识到一个关键差异：现实中的强磁场和粒子束流，其相互作用尺度触及到了微观量子效应！

磁漏在接近激光等离子体时，其相互作用或许已不能完全用经典的麦克斯韦+流体NS来描述。

这个念头让他笔尖一顿，紧接着在白板另一角迅速写下新的一行：

F = dA +[A， A]

这是？！

洛珞看着这熟悉的字符，突然瞪大了双眼。

事实上他没有选择用积分解决是对的，这边面对的问题确实没有材料上的问题那么困难，尤其是其中涉及到的物理场的问题，其中的微分问题，让他重新找到了当初在数学上的乐趣。

要知道，自从他解决了N-S方程